La mecánica de Newton es la mecánica de las fuerzas. Las conocidas leyes de gravitación universal y segunda ley definen, de hecho, fuerzas:
\vec F = G \frac{mM}{ r^2} \vec u \vec F = {m} \vec aAquí se exponen los fundamentos la mecánica Newtoniana, que es determinista en el sentido de que predice exactamente la evolución en el tiempo de un sistema, al igual que el resto de la mecánica clásica. Hoy en día esta visión filosófica de la ciencia ha quedado relegada al pasado, y en el artículo sobre determinismo se profundiza algo más en esta cuestión.
Índice
Alcance de la mecánica Newtoniana.
La mecánica Newtoniana tiene el alcance de la mecánica clásica, o sea que no tiene en cuenta efectos relativistas ni cuánticos. Los efectos relativistas se hacen patentes cuando las velocidades involucradas son comparables a la velocidad de la luz c, como la dilatación del tiempo y la contracción de la longitud. Los efectos cuánticos se derivan de que los objetos que se desea estudiar son tan microscópicos que aparecen la discontinuidad en las medidas, el entrelazamiento y la dualidad onda-partícula.
Además dentro de la propia formulación clásica de la mecánica, se pueden plantear estas objeciones a la mecánica de Newton.
- Está basada en fuerzas, de modo que los sistemas caracterizan su movimiento teniendo en cuenta procesos físicos ajenos a ellos mismos. Este hecho no se considera deseable, y se prefiere determinar el movimiento de un sistema según características propias, como por ejemplo la energía. Este enfoque energético conduce a las mecánicas lagrangiana y hamiltoniana. Merece la pena penetrar en estas nuevas visiones de la física clásica, porque además de su propio valor, la mecánica hamiltoniana es la puerta de entrada a la mecánica cuántica no relativista. Por su parte la mecánica lagrangiana es el formalismo que encajó mejor en la mecánica cuántica relativista, hasta nuestros días. También encontraron nuevas leyes de conservación que hasta entonces habían estado ocultas, como el principio de acción mínima.
- Por otra parte, en la mecánica Newtoniana aparecen fuerzas virtuales como la centrífuga o la de Coriolis. Las fuerzas virtuales son las que no se derivan de un potencial ni de una interacción y parecen más un artificio para cuadrar las ecuaciones, que la representación de una realidad física.
- Las fórmulas son diferentes dependiendo del sistema de coordenadas que se elija (ver mecánica lagrangiana).
Las leyes de Newton.
Las leyes de Newton describen el movimiento de los cuerpos con masa, como consecuencia de las fuerzas aplicadas sobre los mismos. Como se ha comentado, la visión actual de la física intenta eludir en lo posible el concepto de fuerza, pero en cualquier caso las leyes de Newton se suelen escribir así:
- Ley de Inercia: Un cuerpo sobre el que no actúa ninguna fuerza no cambia su estado de movimiento. Si está en reposo seguirá en reposo, y si se mueve seguirá moviéndose sin cambios en dirección, sentido ni velocidad.
- Principio fundamental de la mecánica: Un cuerpo al que se aplica una fuerza desarrolla una aceleración proporcional a su masa. \vec F = {m} \vec aTambién se puede escribir como sigue, siendo \vec p el momento lineal \vec F= \frac {d{\vec p}}{dt} Para \vec F =0 define la ley de conservación del momento lineal, porque si su derivada es 0, el momento debe ser una constante. \vec F =0 equivale entonces a la primera ley. El formato diferencial interesa para ver más adelante la versión relativista de la segunda ley. Se puede leer más acerca de mecánica relativista en este mismo sitio.
- Ley de acción y reacción: Una fuerza siempre produce otra en la misma dirección y sentido contrario.
Esto significa que si se conocen las fuerzas que se aplican sobre un sistema, se puede conocer su movimiento. Este enfoque es masivamente empleado en ingeniería.
La ley de gravitación universal.
Newton predijo además la fuerza entre dos masas debida a la gravitación. Es atractiva, en la dirección de la recta que las une, proporcional a las masas (denotadas por M y m) y disminuye proporcionalmente al cuadrado de la distancia que las separa.
\vec F = -G \frac {Mm} {r^{2}}\vec uLa función de la constante G es ajustar los valores al sistema internacional, que define el metro, el segundo, etc.
G = 6.674\times 10^{-11} \; \cfrac{\text{N}\cdot\text{m}^2}{\text{kg}^2}Tomando la segunda ley y la de gravitación universal, se puede igualar la fuerza y expresar
{m} \vec a = -G \frac {Mm} {r^{2}}\vec uQue eliminando la referencia a m, nos indica que la aceleración gravitacional ejercida por un cuerpo A sobre otro cuerpo B, sólo depende de la masa del cuerpo A, independientemente de la masa del cuerpo B
\vec a= -G \frac {M} {r^{2}}\vec uy su módulo vale 9,81 \frac{m}{ s ^{2} } en la superficie de la tierra, apuntando hacia el centro. Esto significa que un cuerpo en caída libre cerca de la superficie de la tierra cae 9,81 \frac{m}{ s } más deprisa cada segundo que pasa, y no depende de su masa. Por eso se cuenta que cuando Galileo dejó caer desde la torre de Pisa dos bolas de distinto peso llegaron al suelo a la vez.
Por ejemplo la gravedad en otros astros menos pesados como la Luna es 1,6 \frac{m}{ s ^{2} } y Marte 3,7 \frac{m}{ s ^{2} }. Sin embargo en otros más pesados como Júpiter es de 24,8 \frac{m}{ s ^{2} } o el Sol nada menos que 274 \frac{m}{ s ^{2} }. Una persona pesaría en el Sol 27 veces más que en la Tierra.
Préstese atención al detalle de que la fórmula de la fuerza gravitacional se refiere a masas puntuales. Usando el cálculo integral se puede demostrar que una masa esférica se comporta como si toda su masa estuviera en su centro. Esto facilita los cálculos de órbitas y en general el estudio de la dinámica de los cuerpos masivos sujetos a la acción gravitatoria.
Parece que este es el momento de comentar que la ley de gravitación de Newton es una buena aproximación a la realidad, pero en algunos casos no llega a la precisión que aporta teoría de la relatividad general de Einstein. Por ejemplo la precesión del perihelio (punto más cercano al Sol) de Mercurio, no es explicable con la teoría gravitacional de Newton y sí con la de Einstein.
Un ejemplo Newtoniano de tiro parabólico.
El tiro parabólico es el ejemplo cásico del uso de las tres leyes, la gravitación universal y el cálculo diferencial, en resumen, la esencia del trabajo de Newton. Se obtiene la trayectoria de un cuerpo sujeto a la aceleración de la gravedad suponiéndola de dirección y sentido constante, y resulta ser una parábola.
Conviene recordar que esta simplificación no se puede realizar siempre. Por ejemplo en un campo gravitatorio planetario, dos posiciones orbitales separadas no poseen gravedad paralela. La gravedad apunta siempre hacia el centro del planeta, lo que produce órbitas elípticas. La aproximación parabólica para objetos pequeños en la superficie de la tierra, no es más que una simplificación conveniente que supone una Tierra plana.
Supongase que se lanza una pelota a 45º de inclinación, tal que sus velocidades vertical y horizontal sean de 40 Kms/hora respectivamente.

De la definición diferencial de aceleración se puede realizar esta deducción bien conocida:
\frac{d \vec v}{dt}= \vec a \implies \int \frac{d \vec v}{dt} dt=\int \vec a dt \implies \vec v= \vec at+ \vec v_{0}Desarrollando ahora la velocidad como diferencial del espacio recorrido respecto del tiempo, se obtiene la ecuación del movimiento rectilíneo uniformemente acelerado.
\vec v=\frac{d \vec s}{dt}= \vec at+ \vec v_{0} \implies \int \frac{d \vec s}{dt} dt=\int \vec a t dt +\int \vec v_{0}dt \implies \vec s=\frac {1}{2} \vec at^2+ \vec v_{0}t+ \vec s_{0}Esta última ecuación se puede aplicar a este problema. Se tendrá una ecuación particular para la componente horizontal del movimiento y otra para la componente vertical. Suponiendo que \vec s_{0} =0 y que a_{x}=0 (la gravedad es sólo vertical porque no se considera la fuerza centrífuga de rotación de la tierra, ni Coriolis), se pueden escribir las ecuaciones escalares para las componentes del vector de posición \vec s como
x = v_{x}t y = v_{y}t- \frac {1}{2} a _{y} t^2Se trata de una pareja de ecuaciones paramétricas, en las que el parámetro es el tiempo. Se obtienen para cada instante de tiempo las componentes x e y.
Un poco de software.
Para relajarse un poco, se toma ahora algún software de matemáticas, por ejemplo Microsoft Mathematics. Permite ecuaciones paramétricas introduciendo los valores mínimo y máximo del parámetro. Si se introducen las ecuaciones para ver la gráfica de este movimiento estudiado, sale una bonita parábola.

Como era prometido, queda resuelta la trayectoria.
Y aunque la física de Newton se ha desarrollado mucho más de lo presentado aquí, sólo quería presentar sus bases y este post termina aquí. Si te gusta el tema, merece la pena seguir la pista a la reformulación de la mecánica realizada por Lagrange y Hamilton. Está llena de sorpresas y llegarás hasta los principios teóricos de la mecánica cuántica.
Otras fuentes
https://es.wikipedia.org/wiki/Mecánica_Newtoniana
https://es.wikipedia.org/wiki/Isaac_Newton
https://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton
Como siempre espero haber sido claro en aspectos básicos de la física Newtoniana, y cualquier comentario, corrección o sugerencia es bienvenido.